這就意味著當溫度升高，能量從Ｗ０→Ｗ１→Ｗ２→Ｗ３→Ｗ４ 時，其間距 （振幅中心位置）將由

Ｒ０→Ｒ１→Ｒ２→Ｒ３→Ｒ４。也就是說，原子間距離將隨溫度的升高而增加，即產(chǎn)生熱膨脹。另

一方面，空穴的產(chǎn)生也是物體膨脹的原因之一。由于能量起伏，一些原子則可能越過勢壘跑

到原子之間的間隙中或金屬表面，而失去大量能量，在新的位置上作微小振動 （圖１３）。

有機會獲得能量，又可以跑到新的位置上。如此下去，它可以在整個晶體中 “游動”，這個

過程稱為內(nèi)蒸發(fā)。原子離開點陣后，留下了自由點陣———空穴。

表明液體的原子間距接近固體，在熔點附近其系統(tǒng)的混亂度只是稍大于

固體而遠小于氣體的混亂度。表１２為一些金屬的熔化潛熱和汽化潛熱。如果說汽化潛熱

（固→氣）是使原子間的結(jié)合鍵全部破壞所需的能量，則熔化潛熱只有汽化潛熱的３％～７％，

即固→液時，原子的結(jié)合鍵只破壞了百分之幾。因此，可以認為液態(tài)和固態(tài)的結(jié)構(gòu)是相似

的，金屬的熔化并不是原子間結(jié)合鍵的全部破壞，液體金屬內(nèi)原子仍然具有一定的規(guī)律性，

特別是在金屬過熱度不太高 （一般高于熔點１００～３００℃）的條件下更是如此。需要指出的

是，在接近汽化點時，液體與氣體的結(jié)構(gòu)往往難以分辨，說明此時液體的結(jié)構(gòu)更接近于

氣體。

該位置的原子數(shù)密度等于整體液體系統(tǒng)的平均數(shù)密度

ρ０。對于氣體，由于

其粒子的統(tǒng)計分布的平均性，其偶分布函數(shù)ｇ（ｒ）在任何位置均相等，ｇ（ｒ）＝１。晶態(tài)固體

因原子以特定方式周期排列，其ｇ（ｒ）以相應(yīng)規(guī)律呈孤立的若干尖銳峰。液體的ｇ（ｒ）出現(xiàn)

若干漸衰的鈍化峰直至幾個原子間距后趨向ｇ（ｒ）＝１，表明液體的原子集團 （短程有序的局

域范圍）半徑只有幾個原子間距大小。非晶固體的ｇ（ｒ）與液體相似。對于液體，對應(yīng)于

ｇ（ｒ）峰的位置，ｒ＝ｒ１ 表示參考原子至其周圍第配位層各原子的平均原子間距，由

于衍射所獲得的ｇ（ｒ）具有統(tǒng)計平均意義，ｒ１ 也表示某液體的平均原子間距。

　　二、影響充型能力的因素及提高充型能力的措施

影響充型能力的因素是通過兩個途徑發(fā)生作用的：影響金屬與鑄型之間熱交換條件，而

改變金屬液的流動時間；影響金屬液在鑄型中的水力學條件，而改變金屬液的流速。影響液

態(tài)金屬充型能力的因素是很多的，為便于分析，將所有的因素歸納為如下四類：

１金屬性質(zhì)方面的因素

這類因素是內(nèi)因，決定了金屬本身的流動能力———流動性。

（１）合金的化學成分　合金的化學成分決定了結(jié)晶溫度范圍，因此合金的流動性與其成

分之間存在著一定的規(guī)律性。在流動性曲線上，對應(yīng)著純金屬、共晶成分和金屬間化合物的

地方出現(xiàn)大值，而隨結(jié)晶溫度范圍的增加，流動性下降，且在大結(jié)晶溫度范圍附近出現(xiàn)

小值 （如圖１１８、圖１１９所示）。